Fysikk

Kinesiologi Kinesiologi er studiet av både menneskelig bevegelse og ikke-menneskelig bevegelse. Det er mange applikasjoner på dette emnet, for eksempel å lære om psykologisk oppførsel, sport, for å forbedre styrke og kondisjonering. Det krever mye kunnskap innen anatomi, fysiologi og flere fag. En av de mest grunnleggende temaene i kinesiologi er å studere om aerob og anaerob trening. Kilde: http://en.wikipedia.org/wiki/Kinesiologi Les mer »

Grenen av fysisk vitenskap, som omhandler bevegelse av organer, krefter, deres energier etc., kalles mekanikk. Det er videre delt inn i dynamikk, statikk og kinematikk. Under kinematikk studerer vi kroppsbevegelser uten å gå inn i bevegelsesårsaken, vi studerer om hastighet og akselerasjon hovedsakelig. Under dynamikken blir kreftene tatt i betraktning, og ifølge Newtons andre lov påvirker det akselerasjonen direkte og som følge av kroppens bevegelse. I statikk studerer vi organer i likevekt. Jeg vet ikke om jeg kunne svare på spørsmålet ditt. Faktisk er spørsmålet dit Les mer »

P_ "tap" = 0.20color (hvit) (l) "kW" Start med å finne den energien som er tapt i perioden 200color (hvit) (l) "sekunder": W_ "input" = P_ "input" * t = 1,0 * 200 = 200color (hvit) (l) "kJ" Q_ "absorbert" = c * m * Delta * T = 4.0 * 0.50 * 80 = 160color (hvit) (l) "kJ" Væsken skal absorbere alle arbeid som termisk energi hvis det ikke er noe energitap. Økningen i temperaturen skal være lik (W * "input) / (c * m) = 100color (hvit) (l)" K "Men på grunn av varmeoverføring er den faktiske økningen i Les mer »

Spenning: 26,8 N Vertikal komponent: 46,6 N Horisontell komponent: 23,2 N La vertikale og horisontale komponenter av kraften som utøves på stangen ved svinget være henholdsvis V og H. For at stangen skal være i likevekt, må netto kraft og nettmoment på den være null. Nettmomentet må forsvinne om noe punkt. For enkelhets skyld tar vi nettmomentet om pivoten, som fører til (her har vi tatt g = 10 "ms" ^ - 2) T ganger 2,4 "m" ganger sin75 ^ sirk = 40 "N" ganger 1,2 "m" ganger sin45 ^ sirk qquad qquad qquad +20 "N" ganger "2 m&q Les mer »

En av nøkkelkomponentene i kvantemekanikken sier at bølger som ikke har masse, er også partikler og partikler, som har masse, er også bølger. Samtidig. Og i motsetning til hverandre. Man kan observere bølgen karakteristikk (interferens) i partikler, og man kan observere partikkelegenskaper (kollisjoner) i bølger. Nøkkelordet her er "observere". Kontradiktoriske kvantetilstander eksisterer parallelt, på en eller annen måte venter på å bli observert. Shroedinger's katt er et grafisk eksempel på dette. Inne i en overbygd boks, for en ikke-kvantum o Les mer »

Bare (A) har hastighetsenheter. La oss starte med enhetsanalyse. Tatt i betraktning bare enhetene, skriver vi L for lengde og T for tid, M for masse. v = L / T, rho = M / L ^ 3, g = L / T ^ 2, h = lambda = L. Våre valg er alle firkantede røtter, så la oss løse for x i v = sqrt {x}. Det er enkelt, x = v ^ 2 = L ^ 2 / T ^ 2. Så vi må finne radikanten med disse enhetene. (A) g lambda = L / T ^ 2 ganger L = L ^ 2 / T ^ 2 quad Den ene fungerer! (B) g / h = (L / T ^ 2) / L = 1 / T ^ 2 quad nope (C) rho gh = M / L ^ 3 (L / T ^ 2) L = M / {LT ^ 2 } quad nope (D) g / rho = (L / T ^ 2) / 1 = L / T ^ 2 q Les mer »

13kJ W = FDeltas, hvor: W = arbeid utført (J) F = kraft i bevegelsesretningen (N) Deltas = tilbakestilt avstand (m) W = mgDeltah = 28 * 9,81 * 49 = 13kJ Les mer »

"9.17 hr" Med avstand over fart, divisjon 7150 ved 780 for å få 9.17. Siden 7150 er i km og 780 er i km / hr, avbryter vi "km" "7150 km" / "780 km / h" = "9.17 hr" Du kan følge trekanten formelen hvor avstanden er øverst mens hastighet eller hastighet og tid er på bunnen. Hvis du er på jakt etter avstand: "Distance" = "Speed" xx "Time" Hvis du leter etter fart eller hastighet: "Speed" = "Distance" / "Time" = "Avstand" / "Hastighet" Les mer »

Charge = -13.191 TC Den spesifikke ladningen til en elektron definert som forholdsbelastningen per elektron til massen av en elektron er -1,75882 * 10 ^ {11} Ckg ^ -1 Så er størrelsen på ladningen av en kg elektroner - 1.75882 * 10 ^ {11) C, så for 75 kg, multipliserer vi den prisen med 75. Derfor får du det store nummeret der oppe. (T betyr tera) Les mer »

3.95 * 10 ^ 26W Stefan-Boltzmann-loven er L = AsigmaT ^ 4 hvor: A = overflateareal (m ^ 2) sigma = Stefan-Boltzmann (~ 5,67 * 10 ^ -8Wm ^ -2K ^ -4) T = overflate temperatur (K) Gitt solen er en sfære (men ikke en perfekt), kan vi bruke: L = 4pir ^ 2sigmaT ^ 4 T er kjent for å være 5800K og r er kjent for å være 7,00 * 10 ^ 8m L = 4pi (7,00 * 10 ^ 8) ^ 2 (5,67 * 10 ^ -8) (5800) ^ 4 = 3,95 * 10 ^ 26W Les mer »

Enhetsvektoren er = 1 / sqrt14 <-1,3, -2> Du må gjøre kryssproduktet av de to vektorene for å få en vektor vinkelrett på flyet: Korsproduktet er deteminant av | ((veci, vecj, veck), (1,1,1), (2,0, -1)) = veci (-1) -vecj (-1-2) + vik (-2) = <-1,3,2 > Vi sjekker ved å gjøre prikkproduktene. <-1,3, -2>. <1,1,1> = - 1 + 3-2 = 0 <-1,3, -2>. <2,0, -1> = - 2 + 0 + 2 = 0 Da punktproduktene er = 0, konkluderer vi at vektoren er vinkelrett på flyet. vecvη = sqrt (1 + 9 + 4) = sqrt14 Enhetsvektoren er hatv = vecv / ( vecvη) = 1 / sqrt14 <-1,3, -2> Les mer »

Vecu = <(sqrt (3)) / 3, (sqrt (3)) / 3> En vektor som er normal (ortogonal, vinkelrett) til et plan som inneholder to vektorer, er også normalt for begge givne vektorer. Vi kan finne den normale vektoren ved å ta kryssproduktet av de to givne vektorene. Vi kan da finne en enhetvektor i samme retning som vektoren. Først skriver du hver vektor i vektorform: veca = <2, -3,1> vecb = <2,1, -3> Korsproduktet, vecaxxvecb, er funnet av: vecaxxvecb = abs ((veci, vecj, veck), (2, -3,1), (2,1-3)) For I-komponenten har vi: (-3 * -3) - (1 * 1) = 9- (1) = 8 For j komponent har vi: - [(2 * -3) - (2 * 1)] Les mer »

Enhetsvektoren normal til flyet er (1 / 94.01) (67hati-43hatj + 50hatk). La oss vurdere vecA = 3hati + 7hatj-2hatk, vecB = 8hati + 2hatj + 9hatk Det normale for flyet vecA, vecB er ingenting, men vektoren vinkelrett, dvs. kryssproduktet av vecA, vecB. => vecAxxvecB = hati (63 + 4) -hatj (27 + 16) + hat (6-56) = 67hati-43hatj + 50hatk. Enhetsvektoren normal til flyet er + - [vecAxxvecB // (| vecAxxvecB |)] Så | vecAxxvecB | = sqrt [(67) ^ 2 + (- 43) ^ 2 + (50) ^ 2] = sqrt8838 = 94.01 ~ ~ 94 Nå erstatte alt i over ligningen, vi får enhetsvektor = + - {[1 / (sqrt8838)] [67hati-43hatj + 50hatk]}. Les mer »

Enhetsvektoren er = <- 2 / sqrt30, -1 / sqrt30,5 / sqrt30> Vi beregner vektoren som er vinkelrett på de andre 2 vektorer ved å gjøre et kryssprodukt, La veca = <- 3,1, -1> vecb = <- 2, -1, -1> vecc = | (hati, hat, hat), (- 3,1, -1), (- 2, -1, -1) | = Hati | (1, -1), (- 1, -1) | -hatj | (-3, -1), (- 2, -1) | + hatk | (-3,1), (- 2 , -1) | = hati (-2) -hatj (1) + hat (5) = <- 2, -1,5> Verifikasjon veca.vecc = <- 3,1, -1>. <- 2, -1,5> = 6-1-5 = 0 vecb.vecc = <- 2, -1, -1>. <- 2, -1,5> = 4 + 1-5 = 0 Modulen av vecc = || vecc || = || <-2, -1,5> || = sqrt (4 + 1 Les mer »

= (-2 hat jeg + hatt j + 7 hatt k) / (3 sqrt (6)) du vil gjøre dette ved å beregne vektorkorsproduktet av disse 2 vektorene for å få den normale vektoren så vec n = (- 3 i + j-k) ganger (2i - 3 j + k) = det [(hat jeg, hat j, hat k), (-3,1, -1), (2, -3,1)] = hat jeg (1 * 1 - (-3 * -1)) - hat j (-3 * 1 - (-1 * 2)) + hatt k (-3 * -3-2 * 1)) = -2 hatt i + hatten j + 7 hatten k enheten normal er hatten n = (-2 hat i + hatt j + 7 hatt k) / (sqrt ((- 2) ^ 2 + 1 ^ 2 + 7 ^ 2)) = hue jeg + hatt j + 7 lue k) / (3 sqrt (6)) du kan sjekke dette ved å gjøre et skalar punktprodukt mellom normal og hver Les mer »

Enhetsvektoren er = <2 / sqrt150, -5 / sqrt150, -11 / sqrt150> Vektoren vinkelrett på 2 vektorer beregnes med determinanten (kryssprodukt) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <- 3,1, -1> og vecb = <- 4,5, -3> Derfor | (veci, vecj, veck), (-3,1, -1), (-4,5, -3) | = Veci | (1, -1), (5, -3) | -vecj | (-3, -1), (-4, -3) | + Veck | (-3,1), (-4,5) | = veci (1 * -3 + 1 * 5) -vecj (-3 * -3-1 * 4) + vik (-3 * 5 + 1 * 4) = <2, -5, -11> = vecc Verification ved å gjøre 2 punktprodukter <2, -5, -11>. <- 3, Les mer »

Svaret er = <4 / sqrt90,5 / sqrt90, -7 / sqrt90> Vektoren vinkelrett på 2 vektorer beregnes med determinanten (kryssprodukt) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <- 3,1, -1> og vecb = <1,2,2> Derfor | (veci, vecj, veck), (-3,1, -1), (1,2,2) | = Veci | (1, -1), (2,2) | -vecj | (-3, -1), (1,2) | + Veck | (-3,1), (1,2) | = veci (1 * 2 + 1 * 2) -vecj (-3 * 2 + 1 * 1) + vik (-3 * 2-1 * 1) = <4,5, -7> = vecc Verifisering ved å gjøre 2 prikkprodukter <4,5, -7>. <- 3,1, -1> = - 12 + 5 + 7 = 0 <4, Les mer »

Enhetsvektoren er = <- 1 / sqrt3, -1 / sqrt3, -1 / sqrt3> Den normale vektoren vinkelrett på et plan beregnes med determinanten | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er planetens 2 vektorer Her har vi veca = <- 4,5, -1> og vecb = <2,1, -3> Derfor , | (veci, vecj, veck), (-4,5, -1), (2,1, -3) | = Veci | (5, -1), (1, -3) | -vecj | (-4, -1), (2, -3) | + Veck | (-4,5), (2,1) | = veci (5 * -3 + 1 * 1) -vecj (4 * 3 + 1 * 2) + vik (-4 * 1-2 * 5) = <- 14, -14, -14> = vecc Verifisering av gjør 2 punktprodukter <-14, -14, -14>. <- 4,5, -1> = Les mer »

{4 sqrt [2/61], 7 / sqrt [122], -3 / (sqrt [122])} Gitt to ikke-justerte vektorer som du og vec v kryssproduktet gitt av vec v = vec u ganger vec v er ortogonale for vec u og vec v Deres kryssprodukt beregnes av determinantregelen, utvider de subdeterminanter som ledes av vec i, vec j, vec k vec w = vec u ganger vec v = det ((vec i, vec j, vec k), (u_x, u_y, u_z), (v_x, v_y, v_z)) vec u ganger vec v = (u_y v_z-u_z v_y) vec i - (u_xv_z-u_z v_x) vec j + (u_x v_y-u_y v_x ) vec k so vec w = det ((vec i, vec j, vec k), (1,2,2), (2,1-3)) = -8 vec i + 7 vecj-3vec k Da Enhetsvektoren er vec w / norm (vec w) = {-4 sqrt [2/61], 7 / Les mer »

1 / sqrt (923) (- 29i-j + 9k) Korsproduktet av disse to vektorene vil være i en passende retning, så for å finne en enhedsvektor kan vi ta kryssproduktet da deles med lengden ... (jeg (1, 2, 3), (1, 4, 4)) farge (hvit) ((i-2j) + 3k) xx (i + 7j + 4k)) = abs ((2, 3), (7,4)) i + abs ((3,1), (4,1)) j + abs , -2), (1, 7)) k farge (hvit) ((i-2j + 3k) xx (i + 7j + 4k)) = -29i-j + 9k Så: abs + 9k)) = sqrt (29 ^ 2 + 1 ^ 2 + 9 ^ 2) = sqrt (841 + 1 + 81) = sqrt (923) Så en passende enhetsvektor er: 1 / sqrt (923) j + 9k) Les mer »

+ - (3hati-3hatj + hatk) / (sqrt19 Hvis vecA = hati + hatj og vecB = 2hati + hatj-3hatk så vil vektorer som vil være normale til flyet som inneholder vec A og vecB entenvecAxxvecB eller vecBxxvecA.Så vi skal finne ut enhetsvektorer av disse to vektorene. En er motsatt en annen. Nå vecAxxvecB = (hati + hatj + 0hatk) xx (2hati + hatj-3hatk) = (1 * (- 3) -0 * 1) hati + 2 - (- 3) * 1) hatj + (1 * 1-1 * 2) hatk = -3hati + 3hatj-hatk Enhetsvektor av vecAxxvecB = (vecAxxvecB) / | vecAxxvecB | = - (3hati-3hatj + hatk) / (sqrt (3 ^ 2 + 3 ^ 2 + 1 ^ 2)) = - (3hati-3hatj + hatk) / (sqrt19 Og enhetsvektor av vecBxxv Les mer »

Vecn = 2 / 3i + 1 / 3j -2 / 3k Vektoren vi leter etter er vec n = aveci + bvecj + cveck hvor vecn * (i + k) = 0 OG vecn * (i + 2j + 2k) = 0, siden vecn er vinkelrett på begge disse vektorene. Ved hjelp av dette faktum kan vi lage et system av ligninger: vecn * (i + 0j + k) = 0 (ai + bj + ck) (i + 0j + k) = 0 a + c = 0 vecn * (i + 2j + 2k) = 0 (ai + bj + ck) * (i + 2j + 2k) = 0 a + 2b + 2c = 0 Nå har vi en + c = 0 og a + 2b + 2c = 0, så vi kan si det: a + c = a + 2b + 2c 0 = 2b + c derfor a + c = 2b + ca = 2b a / 2 = b Nå vet vi at b = a / 2 og c = -a. Derfor er vektoren vår: ai + a / 2j-ak Til slut Les mer »

Vecu = <(sqrt (3)) / 3, - (sqrt (3)) / 3, - (sqrt (3)) / 3> En vektor som er normal (ortogonal, vinkelrett) til et plan som inneholder to vektorer, er også normal for begge givne vektorer. Vi kan finne den normale vektoren ved å ta kryssproduktet av de to givne vektorene. Vi kan da finne en enhetvektor i samme retning som vektoren. Skriv først hver vektor i vektorgradsform: veca = <1,0,1> vecb = <1, -2,3> Korsproduktet, vecaxxvecb, er funnet av: vecaxxvecb = abs ((veci, vecj, veck), ( 1,0,1), (1, -2,3)) For I-komponenten har vi: (0 * 3) - (- 2 * 1) = 0 - (- 2) = 2 For j-komponenten, Vi har: Les mer »

Hue v = 1 / (sqrt (107)) * ((7), (3), (- 7)) Først må du finne vektoren (kryss) produktvektoren, vec v, av de to samplare vektorer , som vec v vil være vinkler til begge disse pr definisjon: vec a times vec b = abs (vec a) abs (vec b) sin theta hat n_ {farge (rød) (ab)} beregningsmessig vektor er determinant av denne matrisen, dvs. vec v = det (hatten jeg, hatten j, hatten k), (1,0,1), (1,7,4)) = hat jeg (-7) - hatten j (3) + hat k (7) = ((-7), (- 3), (7)) eller som vi bare er interessert i retning vec v = (7), (3) ) for enhetvektoren vi har hatt v = (vec v) / (abs (vec v)) = 1 / (sqrt (7 ^ 2 + 3 ^ 3 + Les mer »

Svaret er = <0,1 / sqrt2, -1 / sqrt2> Vektoren som er vinkelrett på 2 andre vektorer er gitt av kryssproduktet. <0,4,4> x <1,1,1> = | (hati, hat, hat), (0,4,4), (1,1,1) | = hati (0) -hatj (-4) + hat (-4) = <0,4, -4> Verifisering ved å gjøre punktproduktene <0,4,4>. <0,4, -4> = 0 + 16-16 = 0 <1,1,1>. <0,4, -4> = 0 + 4-4 = 0 Modulen på <0,4, -4> er = <0,4, - 4> = sqrt (0 + 16 + 16) = sqrt32 = 4sqrt2 Enhetsvektoren oppnås ved å dividere vektoren ved modulus = 1 / (4sqrt2) <0,4, -4> = <0,1 / sqrt2, -1 / sqrt2> Les mer »

Enhetsvektoren er == 1 / 1507,8 <938,992, -640> Vektoren ortogonale til 2 vektorer i et plan beregnes med determinanten | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <0,20,31> og vecb = <32, -38, -12> Derfor | (veci, vecj, veck), (0,20,31), (32, -38, -12) | = Veci | (20,31), (-38, -12) | -vecj | (0,31), (32, -12) | + Veck | (0,20), (32, -38) | = veci (20 * -12 + 38 * 31) -vecj (0 * -12-31 * 32) + vik (0 * -38-32 * 20) = <938.992, -640> = vecc Verification ved å gjøre 2 punkt produkter <938.992, -640>. <0,20, Les mer »

Enhetsvektoren er = 1 / 1540,3 <-388, -899,1189> Vektoren vinkelrett på 2 vektorer beregnes med determinanten (kryssproduktet) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <29, -35, -17> og vecb = <0,41,31> Derfor | (veci, vecj, veck), (29, -35, -17), (0,41,31) | = Veci | (-35, -17), (41,31) | -vecj | (29, -17), (0,31) | + Veck | (29, -35), (0,41) | = veci (-35 * 31 + 17 * 41) -vecj (29 * 31 + 17 * 0) + veck (29 * 41 +35 * 0) = <- 388, -899,1189> = vecc Verifisering ved å gjøre 2 prikkprodukter <-388, -899,1 Les mer »

Svaret er = 1 / 299,7 <-226, -196,18> Vektoren perpendiculatr til 2 vektorer beregnes med determinanten (kryssprodukt) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <29, -35, -17> og vecb = <32, -38, -12> Derfor | (veci, vecj, veck), (29, -35, -17), (32, -38, -12) | = Veci | (-35, -17), (-38, -12) | -vecj | (29, -17), (32, -12) | + Veck | (29, -35), (32, -38) | = veci (35 * 12-17 * 38) -vecj (-29 * 12 + 17 * 32) + vik (-29 * 38 +35 * 32) = <- 226, -196,18> = vecc Verifisering ved å gjøre 2 dot-produkter <-226, -19 Les mer »

Korsproduktet er vinkelrett på hver av dens faktorvektorer, og til planet som inneholder de to vektorer. Del det med egen lengde for å få en enhedsvektor.Finn kryssproduktet av v = 29i - 35j - 17k ... og ... w = 20j + 31k v xx w = (29, -35, -17) xx (0,20,31) Beregn dette ved å gjøre determinant | ((i, j, k), (29, -35, -17), (0,20,31)). Etter at du har funnet v xx w = (a, b, c) = ai + bj + ck, kan enhetens normale vektor enten være n eller -n hvor n = (v xx w) / sqrt (a ^ 2 + b ^ 2 + c ^ 2). Du kan gjøre regningen, ikke sant? // dansmath er på din side! Les mer »

Ta kryssproduktet av de 2 vektorene v_1 = (-2, -3, 2) og v_2 = (3, -4, 4) Beregn v_3 = v_1 xx v_2 1 / sqrt (501) (-4, 14, 17) V_3 = (-4, 14, 17) Størrelsen på denne nye vektoren er: | v_3 | = 4 ^ 2 + 14 ^ 2 + 17 ^ 2 Nå for å finne enhet vektoren normalisere vår nye vektor u_3 = v_3 / (sqrt (4 ^ 2 + 14 ^ 2 + 17 ^ 2)); = 1 / sqrt (501) (-4, 14, 17) Les mer »

Svaret er = 1 / sqrt579 * <- 13, -17, -11> For å beregne en vektor vinkelrett på to andre vektorer, må du beregne kryssproduktet La vecu = <2,3, -7> og vecv = < 3, -1, -2> Kryssproduktet er gitt av determinant | (i, j, k), (u_1, u_2, u_3), (v_1, v_2, v_3) | vecw = | (i, j, k), (2,3, -7), (3, -1, -2) | = i (-6-7) -j (-4 + 21) + k (-2-9) = i (-13) + j (-17) + k (-11) = <- 13, -17, -11> For å verifisere at vecw er vinkelrett på vecu og vecv Vi gjør et punktprodukt. vecw.vecu = <- 13, -17, -11>. <2,3, -7> = - 26--51 + 77 = 0 vecw.vecv = <- 13, -17, -11>. & Les mer »

Enhetsvektoren er = <- 16 / sqrt1386, -29 / sqrt1386, -17 / sqrt1386> Vektoren vinkelrett på 2 vektorer beregnes med determinanten (kryssprodukt) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <2,3, -7> og vecb = <3, -4,4> Derfor | (veci, vecj, veck), (2,3, -7), (3,4-4) | = Veci | (3, -7), (-4,4) | -vecj | (2, -7), (3,4) | + Veck | (2,3), (3,4) | = veci (3 * 4-7 * 4) -vecj (2 * 4 + 7 * 3) + vik (-2 * 4-3 * 3) = <- 16, -29, -17> = vecc Verifisering ved å gjøre 2 dotprodukter <-16, -29, -17>. <2,3, -7> Les mer »

Enhetsvektoren er = <- 3 / sqrt13, 2 / sqrt13,0> Vektoren vinkelrett på 2 vektorer beregnes med determinanten (kryssproduktet) | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | Her er vi veca = <2,3, -7> og vecb = <- 2, -3,2> Derfor | | (veci, vecj, veck), (2,3, -7), (-2, -3,2) | = Veci | (3, -7), (-3,2) | -vecj | (2, -7), (-2,2) | + Veck | (2,3), (-2, -3) | = veci (3 * 2-7 * 3) -vecj (2 * 2-7 * 2) + vik (-2 * 3 + 2 * 3) = <- 15,10,0> = vecc Verifisering ved å gjøre 2 dot produkter <-15,10,0>. <2,3, -7> = - 15 * 2 + 10 * 3-7 * 0 = 0 <-15,10,0>. <-2,2-3,2 > = - 15 * Les mer »

Hue (n) = 1 / (sqrt (794001)) [- 343vec (i) - 496vec (j) + 656vec (k)] Korsproduktet av to vektorer gir en vektororogonal til de to originale vektorene. Dette vil være normalt for flyet. | (vec (i), vec (j), vec (k)), (32, -38, -12), (0,41,31) | = vec (i) | (-38, -12), (41,31) | - vec (j) | (32, -12), (0,31) | + vec (k) | (32, -38), (0,41) | vec (n) = vec (i) [- 38 * 31 - (-12) * 41] - vec (j) [32 * 31-0] + vec (k) [32 * 41-0] = -686vec (i) - 992vec (j) + 1312vec (k) | vec (n) | = sq ((686) ^ 2 + (- 992) ^ 2 + 1312 ^ 2) = 2sqrt (794001) hat (n) = (vec (n)) / (| vec (n) |) hatt = 1 / (sqrt (794001)) [- 343vec (i) - 496 Les mer »

Hat {i} +6 hat {j} +5 hat {k}) Enhetsvektoren vinkelrett på flyet som inneholder to vektorer vec {A} times vec {B}} {| vec {A} tider vec {B} |} vec {A_ {}} 3 hat {i} +2 hat {j} -3 hat {k}; qquad vec {B_ {}} = hat {i} - hat {j} + hat {k}; vec {A _ {}} times vec {B_ {}} = - ( hat {i} +6 hat {j} +5 hat {k}); | vec {A _ {}} times vec {B _ {}} = sqrt {(- 1) ^ 2 + (- 6) ^ 2 + (- 5) ^ 2} = sqrt {62} hat {n} _ {AB} = -1 / sqrt {62} ( hat {i} +6 hat {j} +5 hat {k}). Les mer »

Svaret er = <0, -3 / sqrt13, -2 / sqrt13> Vi gjør et kryssprodukt for å finne vektoren ortogonale til flyet Vektoren er gitt av determinanten | (hati, hat, hat), (3,2, -3), (1, -2,3) | = hati (6-6) -hatj (9--3) + hatk (-6-2) = <0, -12, -8> Verifisering ved å gjøre punktproduktet <0, -12, -8>. < 3,2, -3> = 0-24 + 24 = 0 <0, -12, -8>. <1, -2,3> = 0 + 24-24 = 0 Vektoren er orgonal til de andre 2 vektorer Enhetsvektoren er oppnådd ved å dividere med modulen <0, -12, -8> = sqrt (0 + 144 + 64) = sqrt208 = 4sqrt13 Thre-enhetvektoren er = 1 / (4sqrt13) <0 Les mer »

Enhetsvektoren er = 1 / sqrt194 <7, -12, -1> Korsproduktet av 2 vektorer beregnes med determinanten | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <3,2, -3> og vecb = <2,1,2> Derfor | (veci, vecj, veck), (3,2, -3), (2,1,2) | = Veci | (2, -3), (1,2) | -vecj | (3, -3), (2,2) | + Veck | (3,2), (2,1) | = veci (2 * 2 + 3 * 1) -vecj (3 * 2 + 3 * 2) + vik (3 * 1-2 * 2) = <7, -12, -1> = vecc Verifisering ved å gjøre 2 punkt produkter <7, -12, -1>. <3,2, -3> = 7 * 3-12 * 2 + 1 * 3 = 0 <7, -12, -1>. <2,1,2& Les mer »

U_n = (-16i-30j-18k) /38.5 Merknad i bildet tegnet jeg faktisk enhetsvektoren i motsatt retning, dvs.: u_n = (16i + 30j + 18k) /38.5 Det betyr at det avhenger av hva du er roterer til hva du bruker høyre håndregel ... Som du kan se vektorer - la oss kalle dem v_ (rød) = 3i + 2j -6k og v_ (blå) = 3i -4j + 4k Denne to vektoren utgjør et fly se figuren. Vektoren dannet av deres x-produkt => v_n = v_ (rød) xxv_ (blå) er en ortogonal vektor. Enhetsvektoren oppnås ved å normalisere u_n = v_n / | v_n | La oss nå sub og beregne vår ortonormale vektor u_n v_n = [(i, j, k), ( Les mer »

Enhetsvektoren er = 1 / sqrt (549) (- 12i-18j-9k) En vektor vinkelrett på 2 vektorer beregnes med determinanten | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor <d, e, f> og <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <3, -1, -2> og vecb = <3, -4,4> Derfor | (veci, vecj, veck), (3, -1, -2), (3,4-4) | = Veci | (-1, -2), (-4,4) | -vecj | (3, -2), (3,4) | + Veck | (3, -1), (3, -4) | = veci (-1 * 4 - (- 2) * - 4) -vecj (3 * 4-3 * -2) + vik (-4 * 3-3 * -1) = <- 12, -18, - 9> = vecc Verification ved å gjøre 2 punktprodukter <3, -1, -2>. <- 12, -18, -9> = - 3 * 12 + 1 * 1 Les mer »

Enhetsvektoren er = (1 / sqrt2009) <- 34,18, -23> Vi begynner med å beregne vektorvekten vinkelrett på flyet. Vi gjør et kryssprodukt = ((veci, vecj, veck), (- 4, -5,2), (1,7,4)) = veci (-20-14) -vecj (-16-2) + veck (-28 + 5) vecn = <- 34,18, -23> For å beregne enhetens vektorkapphatt = vecn / ( vecnη) vecnη = <-34,18, -23> = sqrt (34 ^ 2 + 18 ^ 2 + 23 ^ 2) = sqrt2009 hatn = (1 / sqrt2009) <- 34,18, -23> La oss gjøre noe ved å gjøre prikkproduktet <-4, -5,2>. <-34,18, -23> = 136-90-46 = 0 <1,7,4>. <- 34,18, -23> = - 34 + 126-92 = 0:. Vecn Les mer »

Enhetsvektoren er 1 / sqrt (596) * <- 18,16,4> En vektor som er ortogonal til 2 andre vektorer, beregnes med kryssproduktet. Sistnevnte beregnes med determinant. | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor veca = <d, e, f> og vecb = <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <- 4, -5,2> og vecb = <4,4,2> Derfor , | (veci, vecj, veck), (-4, -5,2), (4,4,2) | = Veci | (-5,2), (4,2) | -vecj | (-4,2), (4,2) | + Veck | (-4, -5), (4,4) | = Veci ((- 5) * (2) - (4) * (2)) - vecj ((- 4) * (2) - (4) * (2)) + veck ((- 4) * (4- ) - (- 5) * (4)) = <- 18,16,4> = vecc Verifisering ved å gj& Les mer »

Enhetsvektoren er = 1 / sqrt (2870) <17, -30, -41> Først beregner vektoren ortogonale til de andre 2 vektorer. Dette er gitt av kryssproduktet. | (veci, vecj, veck), (d, e, f), (g, h, i) | hvor veca = <d, e, f> og vecb = <g, h, i> er de 2 vektorer Her har vi veca = <- 4, -5,2> og vecb = <- 5,4, -5 > Derfor, | (veci, vecj, veck), (-4, -5,2), (-5,4, -5) | = Veci | (-5,2), (4, -5) | -vecj | (-4,2), (-5, -5) | + Veck | (-4, -5), (-5,4) | = Veci ((- 5) * (- 5) - (4) * (2)) - vecj ((- 4) * (- 5) - (- 5) * (2)) + veck ((- 4) * (4) - (- 5) * (- 5)) = <17, -30, -41> = vecc Verification ved & Les mer »

Det er to trinn: (1) å finne kryssproduktet av vektorene, (2) normalisere den resulterende vektoren. I dette tilfellet er svaret: (28) / (46.7) i- (10) / (46.7) j- (36) / (46.7) k) Korsproduktet av to vektorer gir en vektor som er ortogonal (ved rette vinkler) til begge deler. Korsproduktet av to vektorer (ai + bj + ck) og (pi + qj + rk) er gitt av (b * rc * q) i + (c * pa * r) j + (a * qb * p) er å finne kryssproduktet: (-5i + 4j-5k) xx (4i + 4j + 2k) = ((4 * 2) - (4 * -5) i + ((-5 * 4) - * 2)) j + ((-5 * 4) - (4 * 4)) k = ((8 - (- 20)) i + (- 20 - (- 10) j + ((- 20) -16) k ) = (28i-10j-36k) Denne vektoren er or Les mer »

To trinn er påkrevd: Ta kryssproduktet av de to vektorene. Normaliser den resulterende vektoren for å gjøre den til en enhetsvektor (lengde 1). Enhetsvektoren blir da gitt av: (10 / sqrt500i + 12 / sqrt500j-16 / sqrt500k) 1. Kryssproduktet er gitt av: (8i + 12j + 14k) xx (2i + j + 2k) = ( 12 * 2-14 * 1) i + (14 * 2-8 * 2) j + (8 * 1-12 * 2) k) = (10i + 12j-16k) For å normalisere en vektor, finn dens lengde og divider hver koeffisient av den lengden. r = sqrt (10 ^ 2 + 12 ^ 2 + (- 16) ^ 2) = sqrt500 ~~ 22.4 Enhetsvektoren blir da gitt av: (10 / sqrt500i + 12 / sqrt500j-16 / sqrt500k) Les mer »

Vecu = <(-3sqrt (13)) / 13, (2sqrt (13)) / 13, 0> En vektor som er ortogonal (vinkelrett, norma) til et plan som inneholder to vektorer, er også ortogonalt til de givne vektorene. Vi kan finne en vektor som er ortogonal for begge givne vektorer ved å ta sitt kryssprodukt. Vi kan da finne en enhetvektor i samme retning som vektoren. Gitt veca = <8,12,14> og vecb = <2,3, -7>, vecaxxvecbis funnet av For I-komponenten, har vi (12 * -7) - (14 * 3) = - 84-42 = -126 For j-komponenten har vi - [(8 * -7) - (2 * 14)] = - [- 56-28] = 84 For k-komponenten har vi (8 * 3) - (12 * 2) = 24-24 = 0 Vår norma Les mer »

Det er to trinn i å løse dette spørsmålet: (1) å ta kryssproduktet av vektorene og deretter (2) normalisere den resulterende. I dette tilfellet er den endelige enheten vektoren (-16 / sqrt500i + 10 / sqrt500j + 12 / sqrt500k) eller (-16 / 22.4i + 10 / 22.4j + 12 / 22.4k). Første trinn: kryss produkt av vektorene. (i-2j + 3k) xx (4i + 4j + 2k) = ((-2) * 2-3 * 4)) i + (3 * 4-1 * 2) j + (1 * 4 - (- 2) * 4) k) = ((- 4-12) i + (12-2) j + (4 - (- 8)) k) = (- 16i + 10j + 12k) Andre trinn: normaliser den resulterende vektoren. For å normalisere en vektor deler vi hvert element med vektens lengde. Les mer »

Enhetsvektoren er (11veci) / sqrt486- (14vecj) / sqrt486- (13veck) / sqrt486) For det første trenger vi vektoren vinkelrett på andre to vektorer: For dette gjør vi kryssproduktet av vektorene: La vecu = < 1, -2,3> og vecv = <- 4, -5,2> Korsproduktet vecuxvecv = determinant | ((veci, vecj, veck), (1,2,3), (- 4, - 5,2)) | = veci| ((- 2,3), (- 5,2)) | -vecj| ((1,3), (- 4,2)) | + uke ((1, -2), (- 5, -5)) | = 11veci-14vecj-13veck Så vecw = <11, -14, -13> Vi kan sjekke at de er vinkelrett ved å gjøre punktprosjektet. vecu.vecw = 11 + 28-39 = 0 vecv.vecw = -44 + 70-26 = 0 Enhetsvekt Les mer »

Det er to trinn i å finne denne løsningen: 1. Finn kryssproduktet av de to vektorene for å finne en vektor ortogonal til flyet som inneholder dem, og 2. normaliser den vektoren slik at den har enhetslengde. Det første trinnet i å løse dette problemet er å finne kryssproduktet av de to vektorene. Korsproduktet ved definisjon finner en vektor ortogonal til planet der de to vektorer blir multiplisert med å lyve. (i-2j + 3k) xx (i-j + k) = ((-2 * 1) - (3 * -1)) i + ((3 * 1) - (1 * 1)) j + -1) - (- 2 * 1)) k = (-2 - (- 3)) i + (3-1) j + (- 1 - (- 2)) k = (i + 2j + k) Dette er en vektor or Les mer »

Enhetsvektoren er = <5 / sqrt42,4 / sqrt42,1 / sqrt42> Vi beregner vektoren som er vinkelrett mot de andre 2 vektorer ved å gjøre et kryssprodukt, La veca = <- 1,1,1> vecb = < 1, -2,3> vecc = | (hati, hat, hat), (- 1,1,1), (1, -2,3) | = Hati | (1,1), (- 2,3) | -hatj | (-1,1), (1,3) | + hatk | (-1,1), (1, -2) | = hati (5) -hatj (-4) + hat (1) = <5,4,1> Verifikasjon veca.vecc = <- 1,1,1>. <5,4,1> = - 5 + 4 + 1 = 0 vecb.vecc = <1, -2,3>. <5,4,1> = 5-8 + 3 = 0 Modulen av vecc = || vecc || = || <5,4, 1> || = sqrt (25 + 16 + 1) = sqrt42 Enhetsvektoren = vecc / (|| v Les mer »

Det er to enhetvektorer her, avhengig av din operasjonsordning. De er (-5i + 0j -5k) og (5i + 0j 5k) Når du tar kryssproduktet av to vektorer, beregner du vektoren som er ortogonal til de to første. Imidlertid er løsningen av vecAoxvecB vanligvis lik og motsatt i størrelsen av vecBoxvecA. Som en rask oppfriskning bygger et kryssprodukt av vecAoxvecB en 3x3-matrise som ser ut som: | i j k | | A_x A_y A_z | | B_x B_y B_z | og du får hvert begrep ved å ta produktet av de diagonale termer som går fra venstre mot høyre, ved å starte fra en gitt vektorgruppe (i, j eller k) og subtrahe Les mer »

AbsA ^ 2 absB ^ 2 abs (A xx B) = absA absB sinphi abs (A cdot B) = absA absB cos phi her phi er vinkelen mellom A og B ved vanlige haler. da abs (A xxB) ^ 2 + abs (A cdot B) ^ 2 = absA ^ 2absB ^ 2 (sin ^ 2i + cos ^ phi) = absA ^ 2absB ^ 2 Les mer »

Gjennomsnittlig fart bar (v) ~~ 7.27color (hvit) (l) "m" * "s" ^ (- 1) Gjennomsnittlig hastighet bar (sf (v)) ~~ 5.54color (hvit) * "s" ^ (- 1) "Hastighet" er lik avstand over tid, mens "Velocity" er lik forskyvning over tid. Totalt avstandsreiser - som er uavhengig av bevegelsesretningen - i 3 + 8 = 11farger (hvitt) (l) "sekunder" Delta s = s_1 + s_2 = v_1 * t_1 + v_2 * t_2 = 8 * 3 + 7 * 8 = 80color (hvit) (l) "m" Gjennomsnittlig fart bar (v) = (Delta s) / (Delta t) = (80color (hvit) (l) "m") / (11color (hvit) De to komponentene i den endelige Les mer »

Gjennomsnittlig hastighet: 6,01 xx 10 ^ 3 "m / s" Hastighet ved tid t = 0 "s": 0 "m / s" Hastighet ved t = 10 "s": 2,40 xx 10 ^ 4 "m / s" I " Jeg antar at du mener gjennomsnittshastigheten fra t = 0 til t = 10 "s". Vi får komponentene til partikkelens akselerasjon og bedt om å finne gjennomsnittshastigheten over de første 10 sekundene av bevegelsen: vecv_ "av" = (Deltavecr) / (10 "s") hvor v_ "av" er størrelsen av gjennomsnittshastigheten, og Deltar er endringen i posisjonen til objektet (fra 0 "s" t Les mer »

Ved å bruke den tredje Kepler-loven (forenklet for dette tilfellet), som etablerer et forhold mellom avstanden mellom stjerner og deres orbitale periode, skal vi avgjøre svaret. Tredje Kepler-loven fastslår at: T ^ 2 propto a ^ 3 hvor T representerer omløpsperiode og a representerer den halve hovedaksjonen av stjernebanen. Forutsatt at stjernene er omkrets i samme plan (det vil si at tilbakegangsaksen i forhold til orbitalplanet er 90º), kan vi bekrefte at proporsjonsfaktoren mellom T ^ 2 og a ^ 3 er gitt av: frac {G ( M_1 + M_2)} {4 pi ^ 2} = frac {a ^ 3} {T ^ 2} eller gi M_1 og M_2 på solmas Les mer »

Alle bølger tilfredsstiller forholdet v = flambda, hvor v er lysets hastighet f er frekvensen lambda er bølgelengden. Hvis bølgelengden lambda = 0,5 og frekvensen f = 50, så er bølgehastigheten v = flambda = 50 * 0,5 = 25 "m" / "s" Les mer »

1.29C Den eksponensielle forfallet av ladningen er gitt ved: C = C_0e ^ (- t / (RC)) C = ladning etter t sekunder (C) C_0 = startladning (C) t = tidsforsinkelse tau = tidskonstant (OmegaF), tau = "motstand" * "kapasitans" C = 3,5e ^ (- 1 / (100 * 10 ^ 3) (10 * 10 ^ -6))) = 3,5e ^ (- 1 / * 10 ^ -3)) = 3.5E ^ -1 ~~ 1.29C Les mer »

Ved å redusere avstanden mellom innsats- og lastepunktene. I en klasse III-spak er Fulcrum i den ene enden, Loadpunktet ligger i den andre enden, og innsatspunktet ligger mellom de to. Så innsatsarmen er mindre enn lastarmen. MA = ("innsatsarm") / ("lastarm") <1 For å øke MA må innsatsarmen gjøres så nær som mulig for lastarmen. Dette gjøres ved å flytte innsatspunktet nærmere lastpunktet. Merk: Jeg vet ikke hvorfor man ønsker å øke MA i en klasse-III-spak. Hensikten med klasse III-løftene er som hastighetsmultiplikatorer. Ved Les mer »

Disse problemene innebærer en inverse trig-funksjon. Den nøyaktige inverse trig-funksjonen du vil bruke er avhengig av verdiene du får. Det høres ut som Arccos ( theta) kan fungere for deg, hvis du har størrelsen på vektoren (hypotenuse) og avstanden langs y-aksen, som du kan tilordne å være den tilstøtende siden. Les mer »

Vec { tau} = frac {d vec {L}} {dt}; vec {L} - Angular Momentum; vec { tau} - Moment; Dreiemoment er rotasjonsekvivalenten av kraft og Angular Momentum er rotasjonsekvivalenten til Translational Momentum. Newtons andre lov vedrører Translational Momentum to Force, vec {F} = (d vec {p}) / (dt) Dette kan utvides til rotasjonsbevegelse som følger, vec { tau} = (d vec {L }) / (dt). Så dreiemoment er graden av endring av Angular Momentum. Les mer »

Accelerasjonen kommer til å være null, forutsatt at massen ikke sitter på en friksjonsfri overflate. Angir problemet en friksjonskoeffisient? 25 kg-objektet kommer til å bli trukket ned på det det sitter på ved akselerasjon på grunn av tyngdekraften, som er ca 9,8 m / s ^ 2. Så, det gir 245 Newtons nedadgående kraft (kompensert av en oppadgående normal kraft på 245 Newtons levert av overflaten den sitter på). Så, enhver horisontal kraft må overvinne den 245N nedadgående kraften (antar en rimelig friksjonskoeffisient) før objektet vil bevege seg Les mer »

(D) P '= ( frac {5 ^ 4-3 ^ 4} {4 ^ 4-3 ^ 4}) P En kropp med en ikke-null temperatur utsender samtidig og absorberer strøm. Netto termisk strømbrudd er derfor forskjellen mellom den totale termiske effekten som utstråles av objektet og den totale termiske effekten som den absorberer fra omgivelsene. P_ {Net} = P_ {rad} - P_ {abs}, P_ {Net} = sigma AT ^ 4 - sigma A T_a ^ 4 = sigma A (T ^ 4-T_a ^ 4) hvor T-temperatur av kroppen (i Kelvins); T_a - Temperatur i omgivelsene (i Kelvins), A - Overflateareal av strålingsobjektet (i m ^ 2), sigma - Stefan-Boltzmann Constant. P = sigma A (400 ^ 4-300 ^ 4); P & Les mer »

0,1 Hz Frekvensen er omvendt proporsjonal med tidsperioden, så: T = (1 / f) 10 = (1 / f) f = (1/10) Så frekvensen er (1/10) eller 0,1 Hz. Dette skyldes at Hertz, eller frekvens er definert som "hendelser per sekund". Siden det er 1 hendelse hvert 10. sekund har det en frekvens på 0,1 Hz Les mer »

Adaptiv optikk forsøker å kompensere de atmosfæriske effektene for å oppnå et terrestrisk teleskop for å få en løsning ved siden av teoretisk oppløsning. Lys som kommer fra stjerner kommer til atmosfæren i form av flyvefronter, på grunn av den store avstanden fra stjernene. Disse bølgebronene er ødelagte når de går gjennom atmosfæren, som er et inhomogent medium. Derfor har suksessive bølgefronter svært forskjellige former (ikke fly). Adaptiv optikk består av å overvåke en nær stjerne (hvilken wavefrontsform er kje Les mer »

3.39xx10 ^ 5 "ft" ^ 3 Først må du konverteringsfaktoren på meter til fot: 1 "m" = 3,281 "ft" Neste, konverter hver kant av rommet: lengde = 40 "m" xx (3,281 "ft ") / (1" m ") = 65,6" ft "høyde = 12" m "xx (3,281" ft ") / (1" m ") = 39.4" ft "Finn deretter volumet: volum = lengde xx bredde xx høydevolum = 131" ft "xx65.5" ft "xx39.4" ft "= 3.39xx10 ^ 5 "ft" ^ 3 Les mer »

Ved hjelp av Wiens lov kan man beregne toppen i utslippsspektraene fra en ideell svartbody. lambda_max = b / T Wiens forskyvningskonstant b er lik: b = 0,002897 m K Menneskekroppstemperaturen er ca 310.15º K. lambda_max = 0.002897 / 310.15 = 0.000009341 m lambda_max = 93,410 "Angstroms" som setter toppstrålingen i infrarød rekkevidde . Menneskesyn kan se rødt lys bølgelengder så lenge som rundt 7.000 Ångstrøm. De infrarøde bølgelengder er generelt definert som mellom 7000 og 1.000.000 Ångstrøm. Les mer »

"1,6 m" Høyere harmonier dannes ved å legge til suksessivt flere noder. Den tredje harmoniske har to noder enn det grunnleggende, noderne er arrangert symmetrisk langs lengden på strengen. En tredjedel av strengen er mellom hver knute. Stående bølge mønster er vist over i bildet. Fra å se på bildet, bør du kunne se at bølgelengden til den tredje harmoniske er to tredjedeler av lengden på strengen. lambda_3 = (2/3) L = (2/3) × "2,4 m" = farge (blå) "1,6 m" Frekvensen av tredje harmoniske vil være rArr f_3 = V / lambda_3 = (3V Les mer »

Rundt 165 "lbs". Vi vet at 1 "kg" ~ ~ 2,2 "lbs". Derfor ville en 75 "kg" person ha en masse på 75 farger (rød) avbrytfarve (svart) "kg" * (2.21 kg) "lbs" Den faktiske verdien er rundt 165,34 "lbs". Les mer »

Den zerotiske loven om termodynamikk sier at hvis to termodynamiske systemer hver er i termisk likevekt med en tredjedel, så er alle tre i termisk likevekt med hverandre. Ta et eksempel: Hvis A og C er i termisk likevekt med B, er A i termisk likevekt med C. I utgangspunktet vil det bety at alle tre: A, B og C er i samme temperatur. Zeroth-loven er så navngitt fordi den logisk går foran de første og andre lovene i termodynamikken. Les mer »

Enhetskonvertering er når du konverterer en verdi som måles i ett sett med enheter til en annen ekvivalent verdi i et annet sett med enheter. For eksempel kan volumet av en 12 oz drikke omdannes til ml (vel vitende at 1 oz = 29,57 ml) som følger: 12 oz; 29,57 mL / oz = 355 mL Et noe mer komplekst eksempel er å konvertere hastigheten på en bil som går 55 mph til metriske enheter (m / s): 55 (mi) / (hr) * (1609,3 m) / (1 time) / (3600 s) = 24,5 m / s Les mer »

"Velocity" = ("Endring i forskyvning" eller trekantbarx) / ("Endring i tid" eller trianglet) For å definere en bevegelses hurtighet, må vi finne ut hvor raskt plass koordinatene (posisjonvektor) av en partikkel i forhold til en Fast referansepunkt endres med tiden. Det kalles som "Velocity". Hastighet er også definert som forandringshastigheten for forskyvning. Hastighet er en vektorkvantitet. Det avhenger av både størrelsen og retningen til objektet. Når en partikkel beveger seg, er det positiv vektorbar må endres i retning eller størrelse ell Les mer »

Nr. Hastighet = 57/7 ms ^ -1 Snitt. Hastighet = 15/13 ms ^ -1 (nordover) Avg hastighet = (Total dist.) / (Total tid) = (6xx6 + 3 xx 7) / (6 + 7) = 57/13 m / s (Avstand = Hastighet x Time) Total Displacement er 36 - 21. Objektet gikk 36 m nord og deretter 21 m sør. Dermed er det fordrevet av 15 m fra opprinnelsen. Nr. Hastighet = (Total forskyvning) / (Total tid) = 15 / (6 + 7) = 15/13 m / s Du vil kanskje angi at forskyvningen er i nordretning. Les mer »

Ekstra dreiemoment. tau = rFsintheta hvor r er lengden på armene, F er kraften påført, og theta er vinkelen av kraften til håndarmen. Ved å bruke denne ligningen kan man få et større dreiemoment ved å øke r, lengden på armen, uten å øke kraften som påføres. Les mer »

Vitenskapelig er dette et svært vanskelig spørsmål å svare på. Årsaken er at ordet "best" er vanskelig å tolke. I vitenskap er forståelse av spørsmålet ofte like viktig som svaret. Du kan spørre om lydens hastighet. Du kan spørre om energitap av lyd (for eksempel lyd som reiser gjennom bomull). Så igjen, kan du spørre om materialer som overfører en rekke frekvenser med svært liten spredning (forskjell mellom bølgehastighetene for forskjellige steder). Du kan se opp solitonbølger i smale kanaler for et eksempel på en b&# Les mer »

De viktigste er alpha, beta pluss, beta minus partikler og gamma fotoner. Det er fire radioaktive prosesser, og hver produserer visse partikler. Den generelle ligningen for enhver radioaktiv prosess er følgende: Parent nucleus datterkjerne + annen partikkel (e). Vi ville ikke vurdere datterkjernen å være en partikkel "dannet" av prosessen, men strengt tatt er det. Under alfa forfall utløses 2 nøytroner og 2 protoner fra foreldrekjernen i en enkeltpartikkel kalt en alfapartikkel. Det er det samme som en heliumkjerne. Under beta pluss forfallet endres et proton i et nøytron og en posi Les mer »

Stimulert utslipp parret med en populasjonsinversjon er nødvendig for å produsere lyspulser i lasere. Prosessen: Først er atomer av gassen i laseren begeistret. Elektronene gir spontant fotoner og faller ned for å senke energinivået. I noen tilfeller samler elektroner inn i en tilstand som tar relativt lang tid å falle fra. Når dette skjer, kan det være flere elektroner i denne spennende tilstanden enn i de lavere tilstandene. Dette kalles en populasjonsinversjon. Hvis lys har en bølgelengde slik at en foton har samme energi som energiforskjellen mellom denne langvarige opphisse Les mer »

(a) 2 * 10 ^ 18 "elektroner per meter" (b) 8 * 10 ^ -5 "Ampere" farge (rød) (a): Du har blitt gitt da antall elektroner per volumdel som 1xx10 ^ 20 elektroner per meter kube. Du kan også skrive dette som: n_e / V = 1xx10 ^ 20 = 10 ^ 20 hvor n_e er totalt antall elektroner og V er totalvolumet. Og vi vet at V = A * l som er tverrsnitt område ganger lengden på ledningen.Det vi ønsker er antall elektroner per volum, dvs. n_e / l Derfor fortsetter du slik: n_e / V = 10 ^ 20 n_e / (A * l) = 10 ^ 20 n_e / l = A * 10 ^ 20 = 2xx10 ^ -2 * 10 ^ 20 = farge (blå) (2 * 10 ^ 18 "e Les mer »

7-tallsbanen kan inneholde så mange som to elektroner med hovedkvantumnummer n = 7 og orbital vinkel momentum kvantum l = 0. Betegnelsen 7s gjelder strengt bare for en-elektron (såkalte hydrogeniske) atomer som H, He ^ +, Li ^ (2+), etc. Imidlertid er betegnelsen vanligvis brukt til å indikere de omtrentlige bølgefunksjonene til mange- elektron-atomer også. Alle elektronene i et atom må ha unike sett med kvante tall. Derfor, hvis et orbital inneholder to elektroner, må en av dem ha et magnetisk magnetnummer, m_s = + 1/2 og det andre m_s = -1/2. Les mer »

Det binder kjernen sammen. Atomet består av elektroner utenfor en positivt ladet kjerne. Kjernen består i sin tur av protoner som er positivt ladet, og nøytroner, som er elektrisk nøytrale - og sammen kalles de nukleonene. De elektriske krefter av avstøtning mellom protonene som er begrenset i den ekstremt små kjerne, er enorme, og uten noen annen bindende kraft for å holde dem sammen, ville kjernen ganske enkelt ha fløyet fra hverandre! Det er den sterke atomkraft mellom nukleonene som binder kjernen mot denne frastøtelsen. Les mer »

En økse består av en kil i enden av en håndarm. En økse bruker en skarp bit for å hugge gjennom tre. Fra toppen ser det slik ut; Når øksen svinges på en bit av tre, avviker kilen energi til sidene, sprer treet fra hverandre og gjør det lettere for kanten å kutte gjennom. En økse trenger en ganske god kraft til å hugge gjennom noe, så håndtaket fungerer som en arm på armen. Rotasjonspunktet, axelhjulets skuldre, er spaken på spaken. Et lengre håndtak kan gi mer dreiemoment til økshodet, noe som gjør hakken kraftigere. Les mer »

0,00158W // m ^ 2 Lydnivå beta = 10log (I / (I_0)), hvor I_0 er terskelen eller referanseintensiteten som svarer til den minste lyden som et normalt menneskelig øre kan høre og tildeles en verdi på 10 ^ ( -12) W // m ^ 2 Så i dette tilfellet er 92 = 10log (I / (10 ^ (- 12))) derfor I = 10 ^ (9,2) * 10 ^ (- 12) = 10 ^ -2,8) W // m ^ 2 Les mer »

I området 20-20000 Hz kan Human høre i området 20-20000 Hz. De lavere frekvensene høres ved toppunktet av cochlea, mens de høyere frekvensene høres ved basisk sving av Cochlea. Lydledningsvei fører lyd til cochleaen, hvor mikrofonikk oppstår på grunn av skjæringsspenning skapt mellom Tectorial membran og indre hårceller av Corti. Som et resultat av hvilken lydenergi omdannes til elektrisk energi som utføres via auditiv nerve til auditorium i cerebral cortex (Broadman's område 41 ligger i overlegen temporal gyrus). Husk at talefrekvensen ligger bare i 500- Les mer »

Vann har en høyere bestemt varmekapasitet. Spesifikk varmekapasitet er en egenskap av materialer som gir hvor mye energi som skal tilsettes til en massemasse av et bestemt materiale for å øke temperaturen med 1 grad Kelvin. Ifølge Engineering verktøykassen har vann en bestemt varmekapasitet på 4,187 kj ganger kg ^ -1 K ^ -1, mens jern har en bestemt varmekapasitet på 0,45 kJ ganger kg ^ -1 ganger K ^ -1 Dette betyr at i rekkefølge For å øke temperaturen med 1 grad Kelvin på 1 kg vann, må 4187 joules overføres til vannet. For jern må bare 450 joules overf Les mer »

Elektromagnetiske bølger trenger ikke et materiale som skal formere seg, og de overfører energi gjennom vakuum. Elektromagnetiske bølger er krusninger i det elektromagnetiske feltet som det ikke anses som et materialmedium (i sammenligning med luft, for eksempel det er et materialmedium som består av store enheter, som er ansvarlig for forplantning av lyd), men en slags et "hav" av mulige interaksjoner (i utgangspunktet er det bare et hav for kostnader!). EM-bølger er oppstått, for eksempel i en antenne, de beveger seg gjennom vakuum og samles inn av en annen antenne gjennom en inter Les mer »

Så mange ! Men de vanligste er Pascal, Atmosphere og Torr Les mer »

Nm eller kgm ^ 2sec ^ -2 Moment = Kraft xx Avstandskraft er målt i newton og avstanden måles i meter slik at dreiemoment måles i newton * meter Newton = kgmsec ^ -2 = kgmsec ^ -2 * m = kgm ^ 2 sek ^ -2 Les mer »

Meter Bølgelengde er definert som lengden på en hel sving eller bølge syklus. Legg merke til hvordan dette er en lengde. Dette betyr at vi brukte våre standard enheter for lengde, som er meter (m). I virkeligheten kan vi bruke litt forskjellige enheter basert på hvilken type bølge vi snakker om. For synlig lys kan vi bruke nanometer (10 ^ -9 "m") - men dette kommer fremdeles tilbake til målere for beregninger. Les mer »

Heisenberg introduserte usikkerhetsprinsippet hvor elektronens posisjon og momentum aldri kan bestemmes nøyaktig. Dette var i motsetning til Bohrs teori. Usikkerhetsprinsippet bidro til utviklingen av kvantemekanikken og dermed den kvantemekaniske modellen til atomet. Heisenbergs usikkerhetsprinsipp var et stort slag mot Bohrs modell på atom. Bohrs atom antok at elektronene dreide seg rundt kjernen i spesifikke sirkulære veier. I denne forutsetningen antar vi at vi har kunnskap om elektronens bane. Det som Heisenberg sa var det motsatte. Hans prinsipp dikterer at det er umulig for oss å nøyaktig be Les mer »

(en). 117 "kPa" (b). 217 "kPa" Absolutt trykk = gauge trykk + atmosfærisk trykk. "Gauge Pressure" er trykket på grunn av væsken alene. Dette er gitt av: "GP" = rhogh = 10 ^ (3) xx9.8xx12 = 1.17xx10 ^ (5) Nm ^ (- 2) = 117 "kPa" For å få absolutt trykk må vi legge til påtrykket som skyldes til vekten av luften over den. Vi legger til det atmosfæriske trykket som jeg antar å være 100 "kPa" Absolutt trykk = 117 + 100 = 217 "kPa" Les mer »

Jeg tror at systemet vil rotere under flyturen mens massesenteret (merket med den sterke blekk) vil beskrive en parabolisk bane simmilar til en av et prosjektil. Oppsettet ser ut til å representere meg for massesituasjonen, de to tennisballene har samme masse og i fast avstand som representerer vårt system. Mellom dem, langs strengen, vil bli plassert midtpunktet av systemet som opptrer som en representant for systemet under flyet. Nøyaktig som en punktmasse vil det overholde lovene i Dynamics (Newton) og Kinematics. Uansett rotasjon av hele systemet vil midtpunktet for masse som et punkt utføre som et Les mer »

Fascinerende spørsmål! Se beregningen under, som viser at rotasjonsperioden vil være 1,41 timer. For å svare på dette spørsmålet må vi kjenne jordens diameter. Fra minnet er det ca 6,4 x 10 ^ 6 m. Jeg så det opp og det gjennomsnittet 6371 km, så hvis vi runder det til to betydelige tall, er minnet mitt riktig. Centripetal akselerasjonen er gitt ved a = v ^ 2 / r for lineær hastighet, eller a = omega ^ 2r for rotasjonshastighet. La oss bruke sistnevnte for enkelhets skyld. Husk at vi vet akselerasjonen vi ønsker og radius, og trenger å vite rotasjonsperioden. Les mer »

Hvis motstandene med to like motstander er koblet i serie, vil den effektive motstanden være dobbelt så stor som hver enkelt motstand. bilde kreditt wikhow.com. Les mer »

M ~ = 5,8 kg Netto kraft opp hellingen er gitt av F_ "net" = m * a F_ "netto" er summen av 40 N kraften oppover skråningen og komponenten av objektets vekt, m * g, ned hellingen. F_ "net" = 40 N - m * g * sin30 = m * 2 m / s ^ 2 Løsning for m, m * 2 m / s ^ 2 + m * 9,8 m / s ^ 2 * sin30 = 40 N m * (2 m / s ^ 2 + 9,8 m / s ^ 2 * sin30) = 40 Nm * (6,9 m / s ^ 2) = 40 Nm = (40 N) / (6,9 m / s ^ 2) Newton er ekvivalent med kg * m / s ^ 2. (Se F = ma for å bekrefte dette.) M = (40 kg * avbryt (m / s ^ 2)) / (4,49 avbryte (m / s ^ 2)) = 5,8 kg Jeg håper dette hjelper, Steve Les mer »

Se nedenfor. Merk at ringer p = m v da (dp) / (dt) = f eller momentvariasjonen er lik summen av eksterne aktiveringskrefter. Hvis en kropp faller under tyngdekraften, så f = mg Les mer »

Jeg fant: 20.2m Her kan du bruke forholdet fra kinematikk: v_f ^ 2 = v_i ^ 2 + 2ad Hvor f og jeg refererer til start- og sluttposisjonene: med dataene dine og ta "d" som avstanden opp til v_f = 0 får du: 0 = 11 ^ 2-2 (3) d (negativ akselerasjon) d = 121/6 = 20,2m Les mer »

Den senker Lasten er koblet parallelt med en del av spenningsdeleren - reduserer motstanden. Denne delen er i serie med den andre halvdelen av spenningsdeleren - og dermed går den totale motstanden ned. Hvis R_L er lastmotstanden som er koblet over delen R_2 av en spenningsdeler bestående av R_1 og R_2, så er den totale motstanden. Når belastningen er tilkoblet, er R_1 + {R_2R_L} / (R_2 + R_L) siden andre termen er mindre enn R_2, er dette uttrykket mindre enn R_1 + R_2, som er totalmotstanden uten lasten. Les mer »

I et ideelt tilfelle av "head-to-head" elastisk kollisjon av materialpunkter som oppstår i løpet av en relativt kort periode er setningen feil. En kraft som virker på det tidligere bevegelige objektet, senker det ned fra innledende hastighet V til en hastighet som tilsvarer null, og den andre kraften, som er lik den første i størrelsesorden, men motsatt i retning, som virker på tidligere stasjonær gjenstand, akselererer den opp til en hastighet av det tidligere bevegelige objektet. I praksis må vi vurdere mange faktorer her. Den første er elastisk eller uelastisk kolli Les mer »

Objektavstand og bildeavstand må byttes ut. Felles gaussisk form for linseekvasjon er gitt som 1 / "Objektavstand" + 1 / "Bildeavstand" = 1 / "brennvidde" eller 1 / "O" + 1 / "I" = 1 / "f" Sette inn givne verdier vi får 1/8 + 1/4 = 1 / f => (1 + 2) / 8 = 1 / f => f = 8 / 3cm Nå blir linsen flyttet, ligningen blir 1 / "O" +1 / "I" = 3/8 Vi ser at bare andre løsninger er Objektavstand og Bildeavstand byttes. Derfor, hvis Objektavstanden er laget = 4 cm, vil det bli dannet et klart bilde på 8 cm Les mer »

Temperatur Eksakte detaljer avhenger av materialet det er laget av, men for eksempel, hvis det var laget av jern, hvis du varme opp det nok, lyser det rødt varmt. Det sender energi i form av fotoner, og disse har en frekvens som gjør dem til å virke røde. Varm det opp mer, og det begynner å lyse hvitt - det sender ut mer energifotoner. Bare nøyaktig dette scenariet ("black body" -stråling) førte til utviklingen av kvanteorienteringen, noe som er så vellykket at hele vår globale økonomi er avhengig av den. Les mer »

Svaret er P_2 = 800 t o rr. Den beste måten å nærme seg dette problemet på er å bruke den ideelle gassloven, PV = nRT. Siden hydrogenet flyttes fra en beholder til en annen, antar vi at antall mol forblir konstant. Dette gir oss 2 ligninger P_1V_1 = nRT_1 og P_2V_2 = nRT_2. Siden R er en konstant også, kan vi skrive nR = (P_1V_1) / T_1 = (P_2V_2) / T_2 -> den kombinerte gassloven. Derfor har vi P_2 = V_1 / V_2 * T_2 / T_1 * P_1 = (4L) / (2L) * (160K) / (320K) * 800t o rr = 800t o rr. Les mer »

Ja. Den elektrostatiske bindingsenergien til elektroner er en liten mengde i forhold til atomkernen og kan derfor ignoreres. Vi vet at hvis vi sammenligner den samlede masse alle nukleonene med summen av individuelle masser av alle disse nukleonene, vil vi oppdage at den samlede massen er mindre enn summen av individuelle masser. Dette er kjent som massefeil eller noen ganger også kalt masseoverskudd. Den representerer energien som ble frigjort når kjernen ble dannet, kalt bindende energi av kjernen. La oss vurdere bindingsenergien av elektroner til kjernen. Ta eksempel på Argon for hvilke ioniseringspotensi Les mer »